PWM變換器中輸出變壓器偏磁的抑制

摘要：分析了PWM開關(guān)型變換器中，變壓器直流偏磁問題產(chǎn)生的原因。給出了一種解決直流偏磁較為實(shí)用的拓?fù)潆娐?，并分析了它的工作原理。該電路的有效性?0kHz/2kW的全橋逆變電源中得到了驗(yàn)證。

關(guān)鍵詞：變換器；偏磁；脈寬調(diào)制

0 引言

在PWM開關(guān)型變換器中，或多或少都存在著變壓器直流偏磁問題，只是在不同的場合嚴(yán)重程度不同而已。偏磁的后果是十分嚴(yán)重的，輕則會(huì)使變壓器和功率半導(dǎo)體模塊的功耗增加，溫升加劇，嚴(yán)重時(shí)還會(huì)損壞功率模塊，使其不能正常工作。PWM控制的全橋逆變電源，經(jīng)常會(huì)因各種不可預(yù)見的因素，使其兩橋端輸出電壓脈沖列在基波周期內(nèi)正負(fù)伏秒值不相等，從而導(dǎo)致輸出變壓器中存在直流分量，引起單向偏磁現(xiàn)象，嚴(yán)重威脅到系統(tǒng)的正常運(yùn)行。為了防止或減少變壓器中的直流分量，以逆變橋各橋臂中點(diǎn)電壓作為反饋來抑制直流偏磁。本文采用了一種較為簡單的電路拓?fù)鋪韺?shí)現(xiàn)，經(jīng)在20kHz/2kW的全橋逆變電源中應(yīng)用，證明該電路有效、實(shí)用。

1 高頻變壓器偏磁機(jī)理

根據(jù)電磁感應(yīng)定律，為分析方便，不妨設(shè)繞組電阻、漏感、變壓器分布電容等都為零。這樣，加到變壓器初級繞組的電壓u1和繞組感應(yīng)電勢相平衡。因此有

u1=N1=N1SKT（1）

式中：B為鐵心的磁感應(yīng)強(qiáng)度；

S為鐵心截面積；

N1為初級繞組匝數(shù)；

KT為鐵心面積的有效系數(shù)；

φ為變壓器主磁通。

由式（1）可得磁感應(yīng)強(qiáng)度

B(t)=u1dt＋Br（2）

式中：Br為t=0時(shí)鐵心中的磁感應(yīng)強(qiáng)度。

為分析方便將式（2）寫為增量形式，并考慮到在PWM逆變器中，u1為幅值恒定的脈沖量，因而磁感應(yīng)強(qiáng)度增量變?yōu)?/p>

ΔB(t)=（3）

從而磁感應(yīng)強(qiáng)度增量ΔB(t)成為時(shí)間的線性函數(shù)。對于全橋PWM型逆變電路，正常情況下，變壓器正、反方向的方波“伏－秒”面積相等，鐵心的磁感應(yīng)強(qiáng)度與方波脈寬成正比，變化如圖1(a)所示，且磁化曲線對原點(diǎn)對稱。當(dāng)變壓器原邊含有直流成分時(shí)，PWM型變換電路的正、反方向的方波“伏－秒”面積不再相等，磁通將向某一方向逐漸增加，磁化曲線不再對原點(diǎn)對稱,最終導(dǎo)致變壓器鐵心磁感應(yīng)強(qiáng)度飽和，變化如圖1(b)所示。由于變壓器的原邊等效阻抗對直流分量只呈現(xiàn)電阻特性，且原邊繞組內(nèi)阻很小，因此，很小的直流分量就會(huì)在繞組中形成很大的直流激磁磁勢，該直流磁勢與交流磁勢一起作用于變壓器原邊，造成變壓器鐵心的工作磁化曲線發(fā)生偏移，出現(xiàn)關(guān)于原點(diǎn)不對稱，即所謂的變壓器偏磁現(xiàn)象。當(dāng)偏磁嚴(yán)重時(shí)，鐵心將進(jìn)入單向飽和，這時(shí)鐵心磁導(dǎo)率將急劇下降，原邊等效電感迅速減少，激磁電流迅速增大，導(dǎo)致變壓器過熱，最終導(dǎo)致器件毀壞。

(a) 電壓對稱時(shí)

(b) 電壓不對稱時(shí)

圖1 變壓器磁化曲線

造成“伏－秒”面積不等的具體原因有：

1）功率半導(dǎo)體模塊(IGBT)開關(guān)速度的差異；

2）功率半導(dǎo)體器件(IGBT)通態(tài)壓降的差異；

3）各種信號傳輸延遲的不同；

4）電路設(shè)計(jì)不當(dāng)，工藝欠妥。

目前，在各種形式的全橋PWM變換器中，都存在著不同程度的偏磁問題，為此在很多文獻(xiàn)中提到了各種解決方法。一般多采用在變壓器原邊串聯(lián)電容，利用電容特有的隔直特性將原邊中的直流分量濾除。這種方法雖然簡單但有一定的局限性，因?yàn)?，所有的原邊電流都要流過隔直電容，使電容的工況相當(dāng)嚴(yán)重，電容的可靠性及壽命將嚴(yán)重地制約變換器的可靠性。

2 一種抑制偏磁的簡單電路拓?fù)浼捌涔ぷ髟?/p>

如圖2所示，在PWM全橋逆變電源輸出端，采用通過霍爾電壓傳感器(HL)隔離的差動(dòng)高阻積分電路，通過此電路可直接地實(shí)時(shí)檢測橋端輸出電壓脈沖列uAB的直流分量，圖2中積分環(huán)節(jié)輸出電壓um波形如圖3中所示，為標(biāo)準(zhǔn)的三角波（暫不考慮死區(qū)）。其上升時(shí)間即為ugs1的脈寬（亦即S1及S2的開通時(shí)間），并且以固定的du/dt上升。其下降時(shí)間為ugs2的脈寬（即S3及S3的開通時(shí)間）。控制電路補(bǔ)償過程如下：以ugs1為參考脈沖方波(固定的脈寬及占空比D，且50％>D>40％)，控制S1及S2的通斷；而以ugs2為可調(diào)脈沖方波去控制S3及S4。在一個(gè)基波周期內(nèi)，C1充電時(shí)間和充電速度固定，其充電量亦確定，此充電量確定了放電過程的時(shí)間，亦即ugs2的占空比。由此可見，S3及S4的開通時(shí)間由S1及S2的開通時(shí)間決定，其結(jié)果是消除了高頻變壓器中的直流分量。假設(shè)某種原因?qū)е聈gs1的D變大，則S1及S2管的導(dǎo)通時(shí)間變長，C1中充電量增大，其放電時(shí)間相應(yīng)變長，從而使ugs2的占空比增大，S3及S4的開通時(shí)間也增大，從而達(dá)到了消除直流分量的目的。反之亦然。

圖2 主電路及控制電路拓?fù)?