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三維矢量散射積分方程中奇異性的分析及求解方法介紹

作者: 時間:2012-09-11 來源:網(wǎng)絡(luò) 收藏

本文引用地址:http://m.butianyuan.cn/article/153957.htm

五、數(shù)值結(jié)果
  為了驗(yàn)證以上奇異處理的正確性,下面給出三個數(shù)值實(shí)例.
  例一為某一半徑的電尺寸為ka=0.5的金屬導(dǎo)體球受到來自于負(fù)z向的平面波照射,如圖2所示.圖3為該例E面和H面的雙站RCS.圖4則為文[2]相應(yīng)的結(jié)果.顯然,兩者具有很好的一致性.

t70-2.gif (2054 bytes)

圖2 -ka=0.5的金屬導(dǎo)體球和一兩端開口無限薄金導(dǎo)體圓柱分別受到來自于負(fù)z向的平面波照射

     t70-3.gif (2426 bytes)          t70-4.gif (2890 bytes)

圖3 導(dǎo)體球的E面和H面的雙站RCS

圖4 文[2]相應(yīng)導(dǎo)體球的數(shù)值結(jié)果

  例二則為一兩端開口的無限薄金屬導(dǎo)體圓柱受到來自于負(fù)z向(圓柱軸向)的平面波的照射,如圖2所示.圖5、圖7分別為其E面和H面雙站RCS曲線,圓柱半徑的電尺寸為ka=1,圓柱長度的電尺寸kl=λ.與文[2]的數(shù)據(jù)(圖6,圖8)比較,十分一致.

t70-5.gif (2058 bytes)

圖5 兩端開口薄壁圓柱的E面雙站RCS

t71-1.gif (2760 bytes)

圖6 文獻(xiàn)[2]相應(yīng)的E面雙站RCS

t71-2.gif (1896 bytes)

圖7 兩端開口薄壁圓柱的H面雙站RCS

t71-3.gif (2871 bytes)

圖8 文獻(xiàn)[2]相應(yīng)的H面雙站RCS

  例三是一邊長為5λ的正方形導(dǎo)電平板(如圖10)在仰角平面φ=60°上場的ts06-1.gif (105 bytes)極化和ts70.gif (85 bytes)極化方向雙站RCS計算.其中入射場為ts06-1.gif (105 bytes)極化,入射方向則為(θi,φi)=(45°,0°).
  圖9是本文的計算結(jié)果,圖10是文[3]相應(yīng)結(jié)果.

t71-4.gif (4955 bytes)

圖9 邊長為5λ的正方形平板的雙站RCS

t71-5.gif (5495 bytes)

圖10 文獻(xiàn)[3]平板雙站RCS的相應(yīng)結(jié)果

六、結(jié)  論
  本文首先了電場(EFIE)中的奇,并提出了對奇異積分進(jìn)行數(shù)值的兩種:Aqp的第一項(xiàng)含O(1/R)階奇,采用了奇異轉(zhuǎn)移的方法,并對其進(jìn)行實(shí)用化推廣,得到式(20).式(20)中被轉(zhuǎn)移項(xiàng)由于在奇點(diǎn)是連續(xù)有限的,可用數(shù)值方法求積,奇異項(xiàng)則可沿用式(19)的解析結(jié)果.當(dāng)處理Aqp的第二項(xiàng)(含O(1/R2)階奇)時,采用挖除有限小塊的方法,并證明I22=0.為使I22=0,基函數(shù)選擇了帶因子1/g70-2.gif (359 bytes)的屋頂函數(shù),奇點(diǎn)選在有限小塊的中心位置(參數(shù)空間),有限小塊Δs0的尺寸則需能在一定精度條件下滿足R0≈R.三個數(shù)值實(shí)例表明,應(yīng)用本文的這兩種方法可精確地電磁問題中的奇異積分.


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