分布式光纖傳感技術(shù)的特點(diǎn)與研究現(xiàn)狀

1、分布式光纖傳感技術(shù)的特點(diǎn)

分布式光纖傳感技術(shù)具有同時(shí)獲取在傳感光纖區(qū)域內(nèi)隨時(shí)間和空間變化的被測(cè)量分布信息的能力，其基本特征為[1]：

①分布式光纖傳感系統(tǒng)中的傳感元件僅為光纖；

②一次測(cè)量就可以獲取整個(gè)光纖區(qū)域內(nèi)被測(cè)量的一維分布圖，將光纖架設(shè)成光柵狀，就可測(cè)定被測(cè)量的二維和三維分布情況；

③系統(tǒng)的空間分辨力一般在米的量級(jí)，因而對(duì)被測(cè)量在更窄范圍的變化一般只能觀測(cè)其平均值；

④系統(tǒng)的測(cè)量精度與空間分辨力一般存在相互制約關(guān)系；

⑤檢測(cè)信號(hào)一般較微弱，因而要求信號(hào)處理系統(tǒng)具有較高的信噪比；

⑥由于在檢測(cè)過(guò)程中需進(jìn)行大量的信號(hào)加法平均、頻率的掃描、相位的跟蹤等處理，因而實(shí)現(xiàn)一次完整的測(cè)量需較長(zhǎng)的時(shí)間。

2、分布式光纖傳感技術(shù)研究現(xiàn)狀

分布式光纖傳感技術(shù)一經(jīng)出現(xiàn)，就得到了廣泛的關(guān)注和深入的研究，并且在短短的十幾年里得到了飛速的發(fā)展．依據(jù)信號(hào)的性質(zhì)，該類傳感技術(shù)可分為4類：①利用后向瑞利散射的傳感技術(shù)；②利用喇曼效應(yīng)的傳感技術(shù)；③利用布里淵效應(yīng)的傳感技術(shù)；④利用前向傳輸模耦合的傳感技術(shù)．

2.1、利用后向瑞利散射的分布式光纖傳感技術(shù)

瑞利散射是入射光與介質(zhì)中的微觀粒子發(fā)生彈性碰撞所引起的，散射光的頻率與入射光的頻率相同．在利用后向瑞利散射的光纖傳感技術(shù)中，一般采用光時(shí)域反射（OTDR）結(jié)構(gòu)來(lái)實(shí)現(xiàn)被測(cè)量的空間定位，典型傳感器的結(jié)構(gòu)如圖1所示．依據(jù)瑞利散射光在光纖中受到的調(diào)制作用，該傳感技術(shù)可分為強(qiáng)度調(diào)制型和偏振態(tài)調(diào)制型。

圖1　后向散射型分布式光纖傳感器基本系統(tǒng)框圖

2.1.1強(qiáng)度調(diào)制型[2]

當(dāng)一束脈沖光在光纖中傳播時(shí)，由于光纖中存在折射率的微觀不均勻性，會(huì)產(chǎn)生瑞利散射．如果外界物理量的變化能夠引起光纖的吸收、損耗特性或瑞利散射系數(shù)的變化，那么通過(guò)檢測(cè)后向散射光信號(hào)的強(qiáng)度就能夠獲得外界物理量的大小．目前基于對(duì)后向瑞利散射光進(jìn)行強(qiáng)度調(diào)制的傳感器有利用微彎損耗構(gòu)成的分布式光纖力傳感器、利用光纖材料在放射線照射下所引起光損耗構(gòu)成的分布式輻射傳感器，利用化學(xué)染料對(duì)光的吸收特性構(gòu)成的分布式化學(xué)傳感器，利用液芯光纖瑞利散射系數(shù)與溫度的關(guān)系構(gòu)成的分布式溫度傳感器。

2.1.2偏振態(tài)調(diào)制型

偏振態(tài)光時(shí)間域反射法（POTDR）最初是由Rogers[3]提出的，其基本原理是，如果光纖受一些外界物理量的調(diào)制，那么光的偏振態(tài)就會(huì)隨之發(fā)生變化，而瑞利散射光在散射點(diǎn)的偏振方向與入射光相同，所以在光纖的入射端對(duì)后向瑞利散射光的偏振態(tài)和光信號(hào)的延遲時(shí)間進(jìn)行檢測(cè)就可獲得外界物理量的分布情況．由于磁場(chǎng)、電場(chǎng)、橫向壓力和溫度都能夠?qū)饫w中光的偏振態(tài)進(jìn)行調(diào)制，因此該技術(shù)可用于實(shí)現(xiàn)多個(gè)物理量的測(cè)量。

基于后向瑞利散射的傳感技術(shù)是現(xiàn)代分布式光纖傳感技術(shù)的基礎(chǔ)，它在80年代初期得到了廣泛的發(fā)展．然而由于該技術(shù)難以克服測(cè)量精度低、傳感距離短的缺陷，目前在這方面的研究已鮮有報(bào)道。

2.2、利用拉曼效應(yīng)的分布式光纖傳感技術(shù)

2.2.1利用自發(fā)拉曼散射的分布式溫度傳感技術(shù)

光通過(guò)光纖時(shí)，光子和光纖中的光聲子會(huì)產(chǎn)生非彈性碰撞，發(fā)生喇曼散射，波長(zhǎng)大于入射光為斯托克斯光，波長(zhǎng)小于入射光為反斯托克斯光．斯托克斯光與反斯托克斯光的強(qiáng)度比和溫度的關(guān)系可由下式表示：

R(T)=(λs/λA)4exp(-hcu/KT)(1)

式中h－普朗克常數(shù)；

c－真空光速；

K－波爾茲曼常數(shù)；

T－絕對(duì)溫度．

因而這一關(guān)系與光時(shí)域反射技術(shù)結(jié)合就可構(gòu)成分布式溫度傳感器。圖2是該類傳感器的基本結(jié)構(gòu)框圖。采用斯托克斯光與反斯托克斯光的強(qiáng)度比可消除光纖的固有損耗和不均勻性所帶來(lái)的影響。

圖2　基于自發(fā)喇曼散射的分布式光纖溫度傳感器原理框圖

基于拉曼散射的分布式溫度傳感技術(shù)是分布式光纖傳感技術(shù)中最為成熟的一項(xiàng)技術(shù)．對(duì)中國(guó)的重慶大學(xué)[5]和中國(guó)計(jì)量學(xué)院[6]。目前，該類傳感器的一些產(chǎn)品已出現(xiàn)在國(guó)際、國(guó)內(nèi)市場(chǎng)，最為著名的是英國(guó)York公司的DTS80，它的空間分辨力和溫度分辨力分別能達(dá)到1m、1℃，測(cè)量范圍為4～8km。

2.2.2利用受激拉曼效應(yīng)的分布式應(yīng)力傳感技術(shù)

該傳感技術(shù)最初是由Farries和Rogers[7]提出的。處于傳感光纖兩端的Nd:YAG激光器和He-Ne激光器分別發(fā)出一波長(zhǎng)為617nm脈沖光和一波長(zhǎng)為633nm連續(xù)波．由于兩束光的頻率差處于喇曼放大的增益譜內(nèi)，連續(xù)光受脈沖光的作用就以喇曼增益放大．由于喇曼增益對(duì)脈沖光和探測(cè)光的偏振態(tài)極其敏感，而兩束光的偏振態(tài)能被光纖上的橫向應(yīng)力所調(diào)制，因此利用連續(xù)光的強(qiáng)度和光在光纖中的傳播時(shí)間就可獲得橫向應(yīng)力在光纖上的分布。

2.3、利用布里淵效應(yīng)的分布式光纖傳感技術(shù)

2.3.1　利用自發(fā)布里淵散射的分布式光纖溫度、應(yīng)變傳感技術(shù)

光通過(guò)光纖時(shí)，光子和光纖中因自發(fā)熱運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的聲子會(huì)產(chǎn)生非彈性碰撞，發(fā)生自發(fā)布里淵散射．散射光的頻率相對(duì)入射光的頻率發(fā)生變化，這一變化的大小與散射角和光纖的材料特性有關(guān)．與布里淵散射光頻率相關(guān)的光纖材料特性主要受溫度和應(yīng)變的影響，因此，通過(guò)測(cè)定脈沖光的后向布里淵散射光的頻移就可實(shí)現(xiàn)分布式溫度、應(yīng)變測(cè)量．Tkach等人在1989年提出了一種基于該原理的分布式傳感器[8]．Parker等人于1997年通過(guò)實(shí)驗(yàn)觀察到溫度、應(yīng)變與自發(fā)布里淵散射光的功率分別存在正、反比例關(guān)系，并依據(jù)布里淵散射光的頻移與溫度和應(yīng)變的變化成正比的實(shí)驗(yàn)結(jié)果而提出，通過(guò)求解功率變化與頻率變化的耦合方程可實(shí)現(xiàn)單根光纖上溫度與應(yīng)變同時(shí)測(cè)量[9]。

2.3.2　利用受激布里淵效應(yīng)的分布式溫度、應(yīng)變傳感技術(shù)該技術(shù)

最初是由日本NTT的Horiguchi[10]提出的，由于它在溫度、應(yīng)變測(cè)量上所能達(dá)到的測(cè)量精度、傳感長(zhǎng)度和空間分辨力高于其它傳感技術(shù)，目前得到廣泛的關(guān)注與研究?；谠摷夹g(shù)的傳感器的典型結(jié)構(gòu)為布里淵放大器結(jié)構(gòu)，如圖3所示。處于光纖兩端的可調(diào)諧激光器分別將一脈沖光與一連續(xù)光注入傳感光纖，當(dāng)兩束光的頻率差處于相遇光纖區(qū)域中的布里淵增益帶寬內(nèi)時(shí)，兩束光就會(huì)在作用點(diǎn)產(chǎn)生布里淵放大器效應(yīng)，相互間發(fā)生能量轉(zhuǎn)移。在對(duì)兩束激光器的