無(wú)芯射頻標(biāo)簽散射場(chǎng)分析和極點(diǎn)提取研究
當(dāng)此導(dǎo)體受到已知強(qiáng)迫電流和磁荷(J,M)電場(chǎng)激勵(lì)時(shí),那么所有場(chǎng)將是具有時(shí)諧函數(shù)。在激勵(lì)場(chǎng)已知,對(duì)完純導(dǎo)體面積為S,設(shè)其表面電流為J,散射場(chǎng)為,這時(shí)整個(gè)區(qū)域的場(chǎng)為(E,H)。
上標(biāo)帶撇號(hào)和不帶撇號(hào)的分別表示源的坐標(biāo)和場(chǎng)的坐標(biāo)。為激勵(lì)場(chǎng)的傅里葉變換,分別表示投射波的電場(chǎng)強(qiáng)度;J,M,ρ分別是等效源。如果只關(guān)心遠(yuǎn)場(chǎng)區(qū),則上式可以簡(jiǎn)化為:
2 試驗(yàn)仿真和數(shù)據(jù)分析
下面給出具有對(duì)稱(chēng)性的邊長(zhǎng)為30 mm的兩個(gè)對(duì)稱(chēng)正三角形構(gòu)成的具有蝶形金屬天線標(biāo)簽如圖2(a)的雷達(dá)散射截面的仿真結(jié)果。完純導(dǎo)體標(biāo)簽的雷達(dá)散射截面是頻域的函數(shù)。當(dāng)標(biāo)簽不開(kāi)槽時(shí),在激勵(lì)源超寬帶(UWB)脈沖的照射下,雷達(dá)散射是平滑的頻域函數(shù)如圖2(b)所示。當(dāng)在金屬標(biāo)簽上開(kāi)槽時(shí),那么標(biāo)簽的散射截面會(huì)出現(xiàn)凹點(diǎn)(極值點(diǎn))。凹點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的頻率,就是極值頻率。這個(gè)極點(diǎn)的位置不但與標(biāo)簽的尺寸有關(guān),而且與開(kāi)槽的尺寸,位置,形狀有關(guān)。利用FEKO仿真軟件可以分析出開(kāi)槽的位置,以及開(kāi)槽的大小。通過(guò)分析得出通常開(kāi)槽的大小一般取頻率波長(zhǎng)的1/4,或1/8可以獲得較為理想的散射截面。本文給出了開(kāi)槽數(shù)為零,即不開(kāi)槽以及開(kāi)槽數(shù)為8的散射截面。激勵(lì)頻率為2~10 GHz,開(kāi)槽寬度為0.75 mm,開(kāi)槽間距為1.732 mm方向?yàn)?°,30°,60°情況下的散射結(jié)果。表1給出了開(kāi)槽數(shù)是8的具體參數(shù)。本文引用地址:http://m.butianyuan.cn/article/154628.htm
評(píng)論