二極管的開(kāi)關(guān)特性

一、二極管從正向?qū)ǖ浇刂褂幸粋€(gè)反向恢復(fù)過(guò)程

　　在上圖所示的硅二極管電路中加入一個(gè)如下圖所示的輸入電壓。在0―t₁時(shí)間內(nèi)，輸入為+V_F，二極管導(dǎo)通，電路中有電流流通。

　　設(shè)V_D為二極管正向壓降（硅管為0.7V左右），當(dāng)V_F遠(yuǎn)大于V_D時(shí)，V_D可略去不計(jì)，則

　　在t₁時(shí)，V₁突然從+V_F變?yōu)?V_R。在理想情況下 ，二極管將立刻轉(zhuǎn)為截止，電路中應(yīng)只有很小的反向電流。但實(shí)際情況是，二極管并不立刻截止，而是先由正向的I_F變到一個(gè)很大的反向電流I_R=V_R／R_L，這個(gè)電流維持一段時(shí)間t_S后才開(kāi)始逐漸下降，再經(jīng)過(guò)t_t后 ，下降到一個(gè)很小的數(shù)值0.1I_R，這時(shí)二極管才進(jìn)人反向截止?fàn)顟B(tài)，如下圖所示。

　　通常把二極管從正向?qū)ㄞD(zhuǎn)為反向截止所經(jīng)過(guò)的轉(zhuǎn)換過(guò)程稱為反向恢復(fù)過(guò)程。其中t_S稱為存儲(chǔ)時(shí)間，t_t稱為渡越時(shí)間，t_re=t_s+t_t稱為反向恢復(fù)時(shí)間。
　　由于反向恢復(fù)時(shí)間的存在，使二極管的開(kāi)關(guān)速度受到限制。

二、產(chǎn)生反向恢復(fù)過(guò)程的原因——電荷存儲(chǔ)效應(yīng)

　　產(chǎn)生上述現(xiàn)象的原因是由于二極管外加正向電壓V_F時(shí)，載流子不斷擴(kuò)散而存儲(chǔ)的結(jié)果。當(dāng)外加正向電壓時(shí)Ｐ區(qū)空穴向Ｎ區(qū)擴(kuò)散，Ｎ區(qū)電子向Ｐ區(qū)擴(kuò)散，這樣，不僅使勢(shì)壘區(qū)（耗盡區(qū)）變窄，而且使載流子有相當(dāng)數(shù)量的存儲(chǔ)，在Ｐ區(qū)內(nèi)存儲(chǔ)了電子，而在Ｎ區(qū)內(nèi)存儲(chǔ)了空穴
，它們都是非平衡少數(shù)載流于，如下圖所示。

　　空穴由Ｐ區(qū)擴(kuò)散到Ｎ區(qū)后，并不是立即與Ｎ區(qū)中的電子復(fù)合而消失，而是在一定的路程L_P（擴(kuò)散長(zhǎng)度）內(nèi)，一方面繼續(xù)擴(kuò)散，一方面與電子復(fù)合消失，這樣就會(huì)在L_P范圍內(nèi)存儲(chǔ)一定數(shù)量的空穴，并建立起一定空穴濃度分布，靠近結(jié)邊緣的濃度最大，離結(jié)越遠(yuǎn)，濃度越小
。正向電流越大，存儲(chǔ)的空穴數(shù)目越多，濃度分布的梯度也越大。電子擴(kuò)散到Ｐ區(qū)的情況也類似，下圖為二極管中存儲(chǔ)電荷的分布。

　　我們把正向?qū)〞r(shí)，非平衡少數(shù)載流子積累的現(xiàn)象叫做電荷存儲(chǔ)效應(yīng)。
　　當(dāng)輸入電壓突然由+V_F變?yōu)?V_R時(shí)Ｐ區(qū)存儲(chǔ)的電子和Ｎ區(qū)存儲(chǔ)的空穴不會(huì)馬上消失，但它們將通過(guò)下列兩個(gè)途徑逐漸減少：
　?、?在反向電場(chǎng)作用下，Ｐ區(qū)電子被拉回Ｎ區(qū)，Ｎ區(qū)空穴被拉回Ｐ區(qū)，形成反向漂移電流I_R，如下圖所示；
　?、?與多數(shù)載流子復(fù)合。

　　在這些存儲(chǔ)電荷消失之前，ＰＮ結(jié)仍處于正向偏置，即勢(shì)壘區(qū)仍然很窄，ＰＮ結(jié)的電阻仍很小，與R_L相比可以忽略，所以此時(shí)反向電流I_R=（V_R＋V_D）/R_L。V_D表示ＰＮ結(jié)兩端的正向壓降，一般 V_R>>V_D，即 I_R＝V_R／R_L。在這段期間，I_R基本上保持不變，主要由V_R和R_L所決定。
　　經(jīng)過(guò)時(shí)間t_s后Ｐ區(qū)和Ｎ區(qū)所存儲(chǔ)的電荷已顯著減小，勢(shì)壘區(qū)逐漸變寬，反向電流I_R逐漸減小到正常反向飽和電流的數(shù)值，經(jīng)過(guò)時(shí)間t_t
，二極管轉(zhuǎn)為截止。
　　由上可知，二極管在開(kāi)關(guān)轉(zhuǎn)換過(guò)程中出現(xiàn)的反向恢復(fù)過(guò)程，實(shí)質(zhì)上由于電荷存儲(chǔ)效應(yīng)引起的，反向恢復(fù)時(shí)間就是存儲(chǔ)電荷消失所需要的時(shí)間。

三、二極管的開(kāi)通時(shí)間

　　二極管從截止轉(zhuǎn)為正向?qū)ㄋ璧臅r(shí)間稱為開(kāi)通時(shí)間。
　　這個(gè)時(shí)間同反向恢復(fù)時(shí)間相比是很短的。這是由于ＰＮ結(jié)在正向偏壓作用下，勢(shì)壘區(qū)迅速變窄，有利于少數(shù)載流子的擴(kuò)散，正向電阻很小，因而它在導(dǎo)通過(guò)程中及導(dǎo)通以后，其正向壓降都很小，比輸入電壓V_F小得多，故電路中的正向電流 I_F=V_R／R_L ，它由外電路的參數(shù)決定，而幾乎與二極管無(wú)關(guān)。因此，只要電路在t=0時(shí)加入+V_F的電壓
，回路的電流幾乎是立即達(dá)到 V_F／R_L。這就是說(shuō) ，二極管的開(kāi)通時(shí)間是很短的，它對(duì)開(kāi)關(guān)速度的影響很小，可以忽略不計(jì)。