為什么上升沿變緩 則輻射變小

方波的四種形式，但我們經(jīng)常遇見(jiàn)的是左上角和右下角的兩種形式，如圖14.4所示。

圖 14.4 四種方波波形

我們就以右下角為例來(lái)分析方波函數(shù)，

我們可以把積分周期從0~T，移動(dòng)到-T/2~T/2，因?yàn)楹瘮?shù)式周期信號(hào)，所以兩個(gè)區(qū)間積分的結(jié)果一致。

我們根據(jù)傅里葉級(jí)數(shù)系數(shù)公式：

當(dāng)n為偶函數(shù)時(shí)，cosnπ=1，則bn=0，當(dāng)n為奇函數(shù)時(shí)，cosnπ=0，bn=2A/nπ

任何周期性的信號(hào)都可以用無(wú)數(shù)個(gè)正弦函數(shù)之和來(lái)表示，每個(gè)正弦函數(shù)分量的頻率是基頻f0=1/T的倍數(shù)。通常，噪聲也是隨著電路的運(yùn)轉(zhuǎn)而周期性地存在，因此需要對(duì)噪聲的特性進(jìn)行頻域上的分析。我們假設(shè)周期為T(mén)的方波信號(hào)，波形如圖14.4所示。

圖 14.4 周期為T(mén)的方波信號(hào)

周期為T(mén)的方波的三角函數(shù)的傅里葉級(jí)數(shù)可以表示為

所以可以看到轉(zhuǎn)換到頻域，頻譜分量只存在在基頻f0=1/T的奇數(shù)倍(諧波)上。負(fù)數(shù)頻域在實(shí)際中不需要考慮，則Cn的頻譜特性如圖14.5所示。在圖中，標(biāo)注了頻譜的包絡(luò)線。

包絡(luò)線是一個(gè)信號(hào)在時(shí)域或頻域中振蕩的峰值點(diǎn)形成的曲線，表示了信號(hào)振蕩的上下界。包絡(luò)線通常用于描述一個(gè)信號(hào)的整體趨勢(shì)，而忽略了信號(hào)內(nèi)部的高頻振蕩。包絡(luò)線提供了一個(gè)有效的手段來(lái)捕捉信號(hào)振蕩的整體特征，而不受高頻細(xì)節(jié)的影響。

圖 14.5 方波的正頻率的單邊幅度頻譜

對(duì)于50%占空比的方波來(lái)說(shuō)，只包含奇次諧波的分量，偶次諧波的分量為零。對(duì)于這個(gè)特點(diǎn)，在我們實(shí)際的應(yīng)用中可以加以應(yīng)用。

以上分析的理想方波，上升時(shí)間和下降時(shí)間為零，但在實(shí)際應(yīng)用中沒(méi)有這么理想的方波，甚至我們希望通過(guò)減緩上升和下降時(shí)間來(lái)降低高頻的諧波分量。梯形周期脈沖波形如圖14.6所示。

圖 14.6梯形周期脈沖波形

如圖的梯形波周期脈沖，原始的展開(kāi)系數(shù)是

簡(jiǎn)化分析，我們考慮的特殊情況，可以進(jìn)一步合并，得到展開(kāi)式的系數(shù)為，我們用τr來(lái)代替τf

這個(gè)展開(kāi)式對(duì)比方波的展開(kāi)式，是包含兩項(xiàng)的乘積。在方波的分析中，雖然譜分量只存在在

上，但是包絡(luò)具有的形式，它的邊界是確定的。

我們對(duì)方波和梯形波的展開(kāi)系數(shù)做對(duì)數(shù)運(yùn)算，則兩種波形在頻譜上體現(xiàn)出梯形波的高頻分量明顯比方波更小，其高頻對(duì)外輻射也會(huì)更小。

方波的包絡(luò)，如圖14.8（a）所示，形波的包絡(luò)，如圖14.8（b）所示

（a）方波

（b）梯形波

圖 14.8方波脈沖和梯形波的單邊譜邊界